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文件同步,支持跨网段,局域网。

于 2021-11-13 发布
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代码说明:

为公司写的一个同步程序,主要是用于电信与网通之间的服务器同步工具。 代码为C# 工程为服务模式。 同步的亮着都需要安装给服务,然后进行不同配置即可。

下载说明:请别用迅雷下载,失败请重下,重下不扣分!

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SIMPLE算法SIMPLE算法是目前工程实际中应用最为广泛的一种流场计算方法,它属于压力修正法的一种。该方法的核心是采用“猜测-修正”的过程,在交错网格的基础上来计算压力场,从而达到求解动量方程的目的。SIMPLE算法的基本思想可以叙述为:对于给定的压力场,求解离散型时的动量方程,得到速度场。因为压力是假定的或者不精确的,这样得到的速度场一般都不满足连续性方程的条件,因此,必须对给定的压力场进行修正。修正的原则是修正后的压力场相对应的速度场能满足这一迭代层次上的连续方程根据这个原则,把由动量方程的离散形式所规定的压力与速度的关系代入连续方程的离散形式,从而得到压力修正方程,再由压力修正方程得到压力修正值。接着,根据修正后的压力场,求得新的速度场。然后检查速度场是否收敛。若不收敛,用修正后的压力值作为给定压力场,开始下一层次的计算,直到获得收敛的解为止。上面所述的过程中,核心问题在于如何获得压力修正值以及如何根据压力修正值构造速度修正方程。2. SIMPLEC算法SIMPLEO算法与 SIMPLE算法在基本思路上是一致的,不同之处在于 SIMPLEC算法在通量修正方法上有所改进,加快了计算的收敛速度。3.P|sO算法PISO算法的压力速度耦合格式是 SIMPLE算法族的一部分,它是基于压力速度校正之间的高度近似关系的一种算法。 SIMPLE和 SIMPLEO算法的一个限制就是在压力校正方程解出之后新的速度值和相应的流量不满足动量平衡。因此必须重复计算直至平衡得到满足。为了提高该计算的效率,PISO算法执行了两个附加的校正:相邻校正和偏斜校正。PISO算法的主要思想就是将压力校正方程中解的阶段中的 SIMPLE和 SIMPLEC算法所需的重复计第1章计算流体力学基础与网格概述算移除。经过一个或更多的附加PISO循环,校正的速度会更接近满足连续性和动量方程。这一迭代过程被称为动量校正或者邻近校正。PISO算法在每个迭代中要花费稍多的CPU时间但是极大地减少了达到收敛所需要的迭代次数,尤其是对于过渡问题,这一优点更为明显。对于具有一些倾斜度的网格,单元表面质量流量校正和邻近单元压力校正差值之间的关系是相当简略的。因为沿着单元表面的压力校正梯度的分量开始是未知的,所以需要进行一个和上面所述的PSO邻近校正中相似的迭代步骤。初始化压力校正方程的解之后,重新计算压力校正梯度然后用重新计算出来的值更新质量流量校正。这个被称为偏斜矫正的过程极大地减少了计算高度扭曲网格所遇到的收敛性困难pISO偏斜校正可以使我们在基本相同的迭代步中,从高度偏斜的网格上得到和更为正交的网格上不相上下的解。1.2网格概述对于CFD计算分析的第一步是生成网格,即要对空间上连续的计算区域进行剖分,把它划分成许多个子区域,并确定每个区域中的节点由于实际工程计算中大多数计算区域较为复杂,因而不规则区域内网格的生成是计算流体力学一个十分重要的研究领域。实际上,CFD计算结果最终的精度及计算过程的效率主要取决于所生成的网格与所采用的算法。本节将对网格划分的基础知识进行介绍。21网格划分技术现有的各种生成网格的方法在一定的条件下都有其优越性和弱点,各种求解流场的算法也各有其适应范围。一个成功而高效的数值计算,只有在网格的生成及求解流场的算法这两者之间有良好的匹配时才能实现自从1974年 Thompson等人提出生成适体坐标的方法以来,网格生成技术在计算流体力学及传热学中的作用日益被研究者所认识到网格生成技术的基本思想是根据求解物理问题的特征,构造合适的网格布局,且将原物理坐标(x,y,z)内的基本方程变换到计算坐标(2,,5)内的均匀网格求解,以提高计算精度从总体上来说,CFD计算中采用的网格可以大致分为结构化网格和非结构化网格两大类般数值计算中正交与非正交曲线坐标系中生成的网格都是结构化网格,其特点是每一节点与其邻点之间的连接关系固定不变且隐含在所生成的网格中,因而我们不必专门设置数据去确认节点与邻点之间的这种联系。从严格意义上讲,结构化网格是指网格区域内所有的内部点都具有相同的批邻单元。结构化网格的主要优点有以下几点:网格生成的速度快网格生成的质量好数据结构简单对曲面或空间的拟合大多数采用参数化或样条插值的方法得到,区域光滑,与实际的模型更容易接近ANSYS| CEM CFD从入门到精通·它可以很容易地实现区域的边界拟合,适于流体和表面应力集中等方面的计算。结构化网格最典型的缺点是适用的范围比较窄。尤其随着近儿年计算机和数值方法的快速发展,人们对求解区域的复杂性的要求越来越高,在这种情况下,结构化网格生成技术就显得力不从心了。在结构化网格中,每一个节点及控制容积的几何信息必须加以存储,但该节点的邻点关系则是可以依据网格编号的规律而自动得出的,因而不必专门存储这类信息,这是结构化网格的大优点。但是,当计算区域比较复杂时,即使应用网格生成技术也难以妥善地处理所求解的不规则区域,这时可以采用组合网格,又叫块结构化网格。在这种方法中,把整个求解区域分为若干个小块,每一块中均采用结构化网格,块与块之间可以是并接的,即两块之间用一条公共边连接,也可以是部分重叠的。这种网格生成方法既有结构化网格的优点,同时又不要求一条网格线贯穿在整个计算区域中,给处理不规则区域带来很多方便,目前应用很广,这种网格生成中的关键是两块之间的信息传递。同结构化网格的定义相对应,非结构化网格是指网格区域内的内部点不具有相同的毗邻单元。即与网格剖分区域内的不同内点相连的网格数目不同。从定义上可以看出,结构化网格和非结构化网格有相互重叠的部分,即非结构化网格中可能会包含结构化网格的部分。非结构化网格技术从20世纪60年代开始得到了发展,主要是弥补结构化网格不能解决任意形状和任意连通区域的网格剖分的欠缺。由于对不规则区域的特别适应性而自20世纪80年代以来得到迅速的发展,到90年代时,非结构化网格的文献达到了它的高峰时期。由于非结构化网格的生成技术比较复杂,随着人们对求解区域的复杂性的不断提高,对非结构化网格生成技术的要求越来越高。从现在的文献调查情况来看,非结构化网格生成技术中只有平面三角形的自动生成技术比较成熟,平面四边形网格的生成技术正在走向成熟。g22结构化网格结构化网格生成方法主要有以下两种:单块结构网格生成和分区结构网格生成1.单块结构网格生成技术(1)代数方法在物理平面上生成适体坐标系,就是要在物理平面上建立一个与求解区域的边界相适应的网格系统,使得在计算平面的直角坐标系5-中,与物理平面的求解区域相对应的计算区域是一个正方形或矩形。作为网格生成的已知条件,物理平面上求解区域边界上节点的分布是给定的,而在计算平面上网格一般总是均匀分布的。因此,如果把物理平面上节点的位置(以其半径r(x,y)为代表)看成是计算平面上5,n的函数,则所谓生成网格就是已经知道了计算平面边界上每一点的r(5,η),而要确定计算区域内每一个节点相应的r(,1)第1章计算流体力学基础与网格概述显然,对边界上的已知值进行插值是获得区域内各节点的值的一种最简易、直接的方法。这种生成网格的方法就是要找出合适的插值函数,并称之为代数法。因为这时用以生成网格的表达式都是一些代数方程。下面来讨论生成网格的无限插值法,也称为无限变换。为了便于说明问题,先以线性插值为例来分析。如果在5、两个方向上分别应用 Lagrange线性插值,则有:r(1)=∑小r(5,m)(1-10)r(5,m)=∑hr(5,刀)(1-11)M其中,L、M分别为方向与方向的区域长度。这样一种两个方向的插值(双向的插值)称为无限插值,因为它对2=0到5=L及=0到7=M的整个计算范围内的空间位置进行了插值,可以认为插值的点数是无限的。现在要从式(1-10)和(1-11)得出一个无限插值的统一表达式,见式(1-12)。hn(n)=>h1(nnn)+8N∠(5,m2(nr5n)(12)MM式(1-12)中对两条门为常数(7=0、=M)及与之相交的两条9为常数(5=05=L)的曲线进行了拟合,同时对位于0
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